Recueil de travaux offerts par les auteurs à H. A. Lorentz à l'occassion du 25me anniversaire de son doctorat le 11 décembre 1900
Le coëfficiënt d'aimantation sera désigné par f, en sorte que la perméabilité magnétique sera
ft — 1 -f- 4 rr j'.
Le coëfficiënt des actions électrodynamiques sera désigue par a-; il
0
a" il
sera lié au coëfficiënt A- employé par ILhi.m noi/ra par larelation -- = A-.
La constante K aura le mcme sens que dans les écrits de Helmholtz.
Si 1'on suppose les observations taites au sein d un milieu susceptible de polarisation diélectrique, man iucapable <h polarUatiou magnétique, le rapport entre le coëfficiënt des actions électrostatiques et le coëfficiënt des actions eleetromaguétiques a pour valeur
(1) p2=«2"(TT"4 3-770'
II 11 y a aiictiHf' formule simple dunvant la valeur <h ce rapport si le milieu est sutceptible de polarisaliou waj>ieti(jue; si le milieu est tres faiblement magnétique ou peut regarder la formule précédente comme approximativement exacte; il revient au menie, dans ce cas de regarder comme approximativement exacte la formule
(1 hÜ) = a* (1 + 4 *■ £ F) (1 + 4 7Tf)
Dans un diélectrique non conducteur, les tlux de déplacement longitudinaux se propagent avec une vitesse
(2) /,= 1 \/.
" r 4 r A /'■
Les flux déplacement transversaux se propagent avec une vitesse
1
(3) '/' = === .
"t ts- A*(l + 4 7-f)
Ces formules sont celles qu'a données Helmholtz.
Soit / la vitesse de la lumière dans 1'éther du vide, milieu que nous