Recueil de travaux offerts par les auteurs à H. A. Lorentz à l'occassion du 25me anniversaire de son doctorat le 11 décembre 1900

La considération des autres parties des composantes de la force pondéromotrice offre peu de difficulté. Soient 1'accroissement du potentiel vecteur et s l'angle entre <*21 et l'élémeut, les expressions (11) et (12) donnent pour la force pondéromotrice produite par le changement du chainp par rapport au teinps:

(>31

— u fy siu ó -t— cos e of,

ou cette force sera perpendiculaire a Ö et a l'élémeut conformément a la règle connue. Enfin le dernier terme de (12) donne:

. . . „ d\p — q Sp xm ö \' ~ ,

lts

Si 1'élément considéré se meut perpendiculairement a la force magnétique et que la direction de l'élémeut se trouve perpendiculaire a la vitesse ou si nous considérons des courants a 1'intérieur des conducteurs (a trois dimensions) de sorte que Ton considère le courant total, d'ou il suit que la direction du courant est celle do la force éleetromotrice, on aura:

u = qP v = qQ w = qlt

et si nous supposons que le cliamp ne varie pas avec le temps, les expressions pour les composantes de la force pondéromotrice par unité de volume seront:

A" = J?: v — w = q\ -0: d — $u H | =

Soit e l'angle entre la force maguétique et la vitesse i> et soient £, •/,, 'C les angleSj que la force maguétique fait avec les axes des coordonnées, tandis que ?., v sont les angles de direction de la vitesse, on aura:

X = q (-O3 r cox f cos £ — 4?" v cos >.) — q ï - ^