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La considération des autres parties des composantes de la force pondéromotrice offre peu de difficulté. Soient 1'accroissement du potentiel vecteur et s l'angle entre <*21 et l'élémeut, les expressions (11) et (12) donnent pour la force pondéromotrice produite par le changement du chainp par rapport au teinps:

(>31

— u fy siu ó -t— cos e of,

ou cette force sera perpendiculaire a Ö et a l'élémeut conformément a la règle connue. Enfin le dernier terme de (12) donne:

. . . „ d\p — q Sp xm ö \' ~ ,

lts

Si 1'élément considéré se meut perpendiculairement a la force magnétique et que la direction de l'élémeut se trouve perpendiculaire a la vitesse ou si nous considérons des courants a 1'intérieur des conducteurs (a trois dimensions) de sorte que Ton considère le courant total, d'ou il suit que la direction du courant est celle do la force éleetromotrice, on aura:

u = qP v = qQ w = qlt

et si nous supposons que le cliamp ne varie pas avec le temps, les expressions pour les composantes de la force pondéromotrice par unité de volume seront:

A" = J?: v — w = q\ -0: d — $u H | =

Soit e l'angle entre la force maguétique et la vitesse i> et soient £, •/,, 'C les angleSj que la force maguétique fait avec les axes des coordonnées, tandis que ?., v sont les angles de direction de la vitesse, on aura:

X = q (-O3 r cox f cos £ — 4?" v cos >.) — q ï - ^

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