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Recueil de travaux offerts par les auteurs à H. A. Lorentz à l'occassion du 25me anniversaire de son doctorat le 11 décembre 1900

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Appliquons 1'ëquation (2) a des circuit, a trois dimensions. Soieut A„ }\ et Xx les coniposantes de 1'action électrostatique, par umle de volume, sur uu conducteur. 1) abord on aura.

ür, 1 energie électrostatique s'exprime par 1'intégrale:

(4)

d'ou

w

dU

En cgalant les deux expressions (8) et (5) trouvées pour — ^ ■

161

Soient u, v et «> les coniposantes de la densité du courant, on a: i/p du . dv 'ho _ y

dl T~~ds dy dz

La variation de 1'énergie diclectrique de 1'ether s'exprime donc ainsi: (voir la relation (!)

-f=>"M£+£+S*'>

du dv dw n ,, ,

') Aussitót que les courants deviennent stationnaires, — + ~r dz »(

il s'ensuit: — =0. L'énergie des déplacements diélectriques reste invarmble et dt

par conséquent il n'y aura pas de courant de déplacement diélectrique.