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réfk'eliissante avec un jietit conducteur, placé dans un chamj) électrique oscillant pendulairement, dont nous supposerons les diinensions négligeables vis a vis de la distance d des particules voisines. I ne particule se coraporte alors eoimne un petit oscillateur hertzien, c'est :i dire comine 1'ensemble de deux masses électriques (-f- ni) et (■— m) de distance inutuelle p négligeable ]iai- rapport a d aussi bien que par rapport a une longueur donde /., et telles que le moment (m p) du doublé point électrique oscille sous l'iutlueiice de la force électrique ambiante. Hertz ') a démontré que la vibration électrique émise par un tel système a une distance r est la résultante de trois vibrations pen-

dulaires de tvpes différents, la première en la deuxième en -, la

r r

troisième en V E11 particulier il snit des formules de Hertz que la

composante de la vibration en —; perpendiculairement a une direction

d'émission, qui fait 1'angle x avec l'équateur de 1'oscillation électrique,

y- cos x . ft r\ ,, . ,

a pour expression: p3 = —x/n 2 77 (,— -J ; p designe le mo¬

ment maximum de l'oscillateur 2). La composante longitudinale a la

.... 1 , 2 sin x

direction d emission est pour la vibration en : p3 = ■ - ..

sin 2 77 (^f — ' La vibration en est purement transversale et de la forme:

U, CUX X i 7T - . // y\

^ = r 2 «■(,!- -J

c'est-a-dire que: — — = C ) .

lJ 3 \ >. y

') Hertz. cf en particulier: Les forces des oscillalions éleetrii/ues détenninées d'aprés Ik théorie de Mit.ctt'ell (Arch. des Sc. /ilnjs. et nut. de Genree, t. XXI, p. f>19, ct Ann. d. Plnjsik. (2), t. XXXVI, p. 1, 188lJ).

') Dans un corps Iransparent, la période 3 des vibrations incidentes étant suftisamnient éloiguée des périodes d'oscillation propres des particules, nous pouvons supposer que n varie peu avec la période 3 des vibrations incidentes; en même tsmps nous pouvous négliger le changement de phase spécial que la résonance introduit entre la vibration incidente et la vibration d'une particule.

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